Kinetická energie při rotaci

Šablona:Upravit Soubor:08. Магнусов ефект.ogv Kinetická energie rotujícího tělesa je energie tělesa, které rotuje. Je dána součtem kinetických energií všech jeho částic.

Odvození vzorce

Ze skutečnosti, že energie rotujícího tělesa je dána součtem kinetických energií všech jeho částic (číslujeme horním indexem i), vyplývá, že celková energie tělesa bude

$E_K=\sum _i{E}_K^i=\sum _i\frac{1}{2}{m}^i({𝐯}^i{)}^2$

Pomůžeme si vyjádřením rychlosti, pro kterou pro těleso rotující kolem počátku platí

${𝐯}^i=\mathit{\omega }\times {𝐫}^i$

kde $\mathit{\omega }$ je vektor úhlové rychlosti a ${𝐫}^i$ je polohovým vektorem i-té částice.

Dosadíme a získáme

$E_K=\sum _i\frac{1}{2}{m}^i(\mathit{\omega }\times {𝐫}^i{)}^2=\sum _i\frac{1}{2}{m}^i({\mathit{\omega }}^2({𝐫}^i{)}^2-(\mathit{\omega }\cdot {𝐫}^i{)}^2)$

Tento výraz lze zapsat i ve složkách a to takto:

$E_K=\sum _{i,k,l}\frac{1}{2}{m}^i({\delta }_{kl}(r^i{)}^2-r_k^i{r}_l^i){\omega }_k{\omega }_l$

Využijeme-li definice tenzoru momentu setrvačnosti $I_{kl}$

$I_{kl}=\sum _i{m}^i({\delta }_{kl}(r^i{)}^2-r_k^i{r}_l^i)$,

lze pak energii rotujícího tělesa vyjádřit v kompaktním tvaru:

$E_K=\frac{1}{2}\sum _{kl}{I}_{kl}{\omega }_k{\omega }_l$

Protože je tenzor setrvačnosti symetrický existuje vždy taková soustava souřadnic, ve které je diagonální. Jeho složky na diagonále v této soustavě označme $J_x$, $J_y$, $J_z$, pak tedy platí:

$E_K=\frac{1}{2}(J_x{\omega }_x^2+J_y{\omega }_y^2+J_z{\omega }_z^2)$

Kde ${\omega }_x,{\omega }_y,{\omega }_z$ jsou složky vektoru úhlové rychlosti v této soustavě.

Často se zajímáme pouze o rotaci vůči pevné ose, tedy ose jejíž poloha se v tělese nemění. V tomto případě definujeme skalární moment setrvačnosti $J$ vůči této ose jako

$J=\sum _{kl}{I}_{kl}{n}_k{n}_l$,

kde $𝐧=(n_1,n_2,n_3)$ je jednotkový vektor mířící do směru osy. Tato definice se po dosazení za jednotlivé částice dá zapsat i jako

$J=\sum _i{m}^i(s^i{)}^2$,

kde $s^i$ je vzdálenost i-té částice od osy rotace.

Použitím definice $J$ má pak výraz pro kinetickou energii velmi jednoduchý tvar

$E_K=\frac{1}{2}J{\omega }^2$.

Je tedy zřejmé, že $J$ představuje analogii hmotnosti při rotaci kolem pevné osy.

Související články

• Rotace
• Moment setrvačnosti